Tenseur de Weyl — Wikipédia

En géométrie riemannienne, le tenseur de Weyl représente la partie du tenseur de Riemann ne possédant pas de trace.

L'éponyme^[1],[2] du tenseur est Hermann Weyl qui l'a introduit en 1918^[3],[4].

Formule principale[modifier | modifier le code]

En notant respectivement R_abcd, R_ab, R et g_ab le tenseur de Riemann, le tenseur de Ricci, la courbure scalaire et le tenseur métrique, le tenseur de Weyl C_abcd s'écrit

${\displaystyle C_{abcd}=R_{abcd}-{\frac {1}{n-2}}\left(R_{ac}g_{bd}-R_{ad}g_{bc}+R_{bd}g_{ac}-R_{bc}g_{ad}\right)+{\frac {1}{(n-1)(n-2)}}\left(g_{ac}g_{bd}-g_{ad}g_{bc}\right)R}$,

où n est la dimension de l'espace considéré.

En particulier, en relativité générale, où l'on considère presque exclusivement des espaces-temps de dimension 4, on a^[5] :

${\displaystyle C_{abcd}=R_{abcd}-{\frac {1}{2}}\left(R_{ac}g_{bd}-R_{ad}g_{bc}+R_{bd}g_{ac}-R_{bc}g_{ad}\right)+{\frac {1}{6}}\left(g_{ac}g_{bd}-g_{ad}g_{bc}\right)R}$.

Interprétation physique[modifier | modifier le code]

En relativité générale, le tenseur de Ricci est lié à la présence de matière ; en l'absence de matière, le tenseur de Ricci est nul. Par conséquent, le tenseur de Weyl s'identifie au tenseur de Riemann. Cette propriété donne toute son importance au tenseur de Weyl : sa structure donne la totalité de la structure du champ gravitationnel dans les régions vides de matière. Par exemple, une région de l'espace traversée par une onde gravitationnelle a un tenseur de Weyl non nul.

Propriétés[modifier | modifier le code]

Le tenseur de Weyl est un tenseur :

• d'ordre 4^[6],[7] ;
• ayant les mêmes symétries^[7],[8] et antisymétries^[7],[8] que le tenseur de Riemann ;
• sans trace^[7],[8] et représentant la partie sans trace du tenseur de Riemann^[9].

Composantes indépendantes[modifier | modifier le code]

Le nombre de composantes indépendantes du tenseur de Riemann est ${\displaystyle (n+1)n^{2}(n-1)/12}$, celui du tenseur de Ricci est ${\displaystyle n(n+1)/2}$ (en incluant sa trace, correspondant à la courbure scalaire, et pour n supérieur à 2). Ainsi, le nombre ${\displaystyle N(n)}$ de composantes indépendantes du tenseur de Weyl, pour une variété de dimension n strictement supérieur à 2, de^[10] :

${\displaystyle N(n)={\frac {1}{12}}\;n\left(n+1\right)\left(n+2\right)\left(n-3\right),\quad (n\geq {3})}$.

N est nul à une ou deux dimensions. En particulier, le tenseur de Weyl est nul dans un espace à 3 dimensions. Dans un espace(-temps) à 4 dimensions, il possède 10 composantes indépendantes.

Symétries[modifier | modifier le code]

Le tenseur de Weyl possède les mêmes symétries que celui de Riemann^[11] :

${\displaystyle C_{abcd}=-C_{abdc}=-C_{bacd}=C_{cdab}}$,

${\displaystyle C_{abcd}+C_{adbc}+C_{acdb}=0}$.

Cependant, il possède, par rapport à celui de Riemann, une symétrie additionnelle^[12] :

${\displaystyle C^{a}{_{bad}}=0}$.

Transformation conforme[modifier | modifier le code]

Un calcul direct montre que si l'on fait subir au tenseur métrique une transformation conforme (c'est-à-dire qu'à partir d'une fonction Ω on définit un nouveau tenseur sous la forme ${\displaystyle {\hat {g}}_{ab}=\Omega ^{2}g_{ab}}$), le tenseur de Weyl associé reste invariant. Comme le tenseur de Weyl est nul dans l'espace de Minkowski, le tenseur de Weyl doit être nul dans un espace conformément plat (c'est-à-dire dont la métrique est proportionnelle à celle de Minkowski en tout point). On peut montrer que la réciproque est vraie pour n supérieur à 3 : il suffit que le tenseur de Weyl soit nul pour que l'espace soit conformément plat. Dans un espace à trois dimensions, où le tenseur de Weyl est nul par définition, la platitude conforme est équivalente à l'annulation d'un autre tenseur, appelé tenseur de Cotton-York (ou tenseur de Cotton).

Classification[modifier | modifier le code]

Un grand nombre de solutions connues des équations de la relativité générale correspondent à des espaces dépourvus de matière. Il est donc particulièrement utile de classer ces différentes solutions. L'une de ces classifications exploite une analogie avec les vecteurs propres des espaces vectoriels usuels, appliqué aux tenseurs d'ordre 4. Cette classification s'appelle la classification de Petrov. Dans un contexte légèrement différent, les espaces-temps quadridimensionnels sont commodément étudiés dans le cadre du formalisme de Newman-Penrose, qui consiste essentiellement à choisir un système de coordonnées adapté et dont les vecteurs de base jouissent de certaines propriétés. Dans ce cadre-là, les dix composantes indépendantes du tenseur de Weyl sont réduites à la donnée de cinq nombres complexes appelés scalaires de Weyl, auxquels il est possible de donner une interprétation physique intuitive (alors que la nature exacte de la solution apparaît souvent peu claire par la simple considération du tenseur métrique).

Notes et références[modifier | modifier le code]

Voir aussi[modifier | modifier le code]

Bibliographie[modifier | modifier le code]

• [Choquet-Bruhat 2008] (en) Yvonne Choquet-Bruhat, General relativity and the Einstein equations [« La relativité générale et les équations d'Einstein »], Oxford, OUP, coll. « Oxford mathematical monographs », décembre 2008, 1^re éd., XXIV-785 p., 15,6 × 23,4 cm (ISBN 978-0-19-923072-3, EAN 9780199230723, DOI 10.1093/acprof:oso/9780199230723.001.0001, S2CID 118382508, SUDOC 130297577, présentation en ligne, lire en ligne).
• [d'Inverno et Vickers 2022] (en) Ray d'Inverno et James Vickers (avant-propos de Roger Penrose), Introducing Einstein's relativity : a deeper understanding [« Présentation de la relativité d'Einstein »], Oxford, OUP, hors coll., juin 2022, 2^e éd. (1^re éd. juin 1992), XIV-605 p., 18,9 × 24,6 cm (ISBN 978-0-19-886202-4 et 978-0-19-886203-1, EAN 9780198862024, OCLC 1362982638, DOI 10.1093/oso/9780198862024.001.0001, SUDOC 255388101, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Hall 2000] (en) Graham S. Hall, « Weyl tensor », dans Michiel Hazewinkel (éd.), Encyclopaedia of mathematics : supplement [« Encyclopédie des mathématiques : supplément »], t. II, Dordrecht, Kluwer Academic, janvier 2000 (réimpr. octobre 2010), 1^re éd., VIII-632 p., 22,7 × 29 cm (ISBN 978-0-7923-6114-5 et 978-90-481-5378-7, EAN 9780792361145, OCLC 423389824, BNF 37529779, DOI 10.1007/978-94-015-1279-4, SUDOC 046695184, présentation en ligne, lire en ligne), s.v. Weyl tensor [« tenseur de Weyl »], p. 506-507.
• [Kopeikin, Efroimsky et Kaplan 2011] (en) Sergei Kopeikin, Michael Efroimsky et George Kaplan, Relativistic celestial mechanics of the solar system [« Mécanique céleste relativiste du système solaire »], Weinheim, Wiley-VCH, hors coll., septembre 2011, 1^re éd., XXXI-860 p., 18,5 × 24,9 cm (ISBN 978-3-527-40856-6, EAN 9783527408566, OCLC 800837798, S2CID 118280176, SUDOC 156553651, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Luscombe 2018] (en) James H. Luscombe, Core principles of special and general relativity [« Principes fondamentaux de la relativité restreinte et générale »], Boca Raton, Londres et New York, CRC, hors coll., décembre 2018 (réimpr. mars 2021), 1^re éd., XII-388 p., 17,8 × 25,4 cm (ISBN 978-1-138-54294-5 et 978-0-3677-8067-8, EAN 9781138542945, OCLC 1294702192, DOI 10.1201/9780429023835, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Mars 2017] (en) Marc Mars, « On local characterization results in geometry and gravitation », dans Lizhen Ji, Athanase Papadopoulos et Sumio Yamada (éd.), From Riemann to differential geometry and relativity [« De Riemann à la géométrie différentielle et la relativité »], Cham, Springer, hors coll., octobre 2017 (réimpr. mai 2018), 1^re éd., XXXIV-647 p. (ISBN 978-3-319-60038-3 et 978-3-319-86765-6, EAN 9783319600383, OCLC 1015202830, DOI 10.1007/978-3-319-60039-0, SUDOC 221455973, présentation en ligne, lire en ligne), 3^e partie, chap. 17 [« Sur les résultats de caractérisation locale en géométrie et gravitation »], p. 541-570.
• [Plebański et Krasiński 2006] (en) Jerzy Plebański et Andrzej Krasiński, An introduction to general relativity and cosmology [« Une introduction à la relativité générale et à la cosmologie »], Cambridge, CUP, hors coll., août 2006 (réimpr. septembre 2012), 1^re éd., XIX-534 p., 18 × 25 cm (ISBN 978-0-521-85623-2 et 978-1-107-40736-7, EAN 9780521856232, OCLC 470624042, BNF 40201789, DOI 10.1017/CBO9780511617676, Bibcode 2006igrc.book.....P, S2CID 117162637, SUDOC 108448983, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Sharan 2009] (en) Pankaj Sharan, Spacetime, geometry and gravitation [« Espace-temps, géométrie et gravitation »], Bâle, Boston et Berlin, Birkhäuser, coll. « Progress in mathematical physics » (n^o 56), septembre 2009, 1^re éd., XIV-355 p., 16,5 × 34,1 cm (ISBN 978-3-7643-9970-2, EAN 9783764399702, OCLC 690507074, BNF 44714970, DOI 10.1007/978-3-7643-9971-9, Bibcode 2009sgg..book.....S, S2CID 118483624, SUDOC 139293167, présentation en ligne, lire en ligne).
• [Weyl 1918] (de) Hermann Weyl, « Reine Infinitesimalgeometrie », Mathematische Zeitschrift, vol. 2,‎ septembre 1918, p. 384-411 (OCLC 5653332444, DOI 10.1007/BF01199420, Bibcode 1918MatZ....2..384W, S2CID 186232500, lire en ligne [PDF]).

Articles connexes[modifier | modifier le code]

• Classification de Petrov
• Formalisme de Newman-Penrose
• Scalaire de Weyl
• Tenseur de Cotton-York

Liens externes[modifier | modifier le code]

• Nombre de composantes indépendantes pour un tenseur Weyl en n dimensions : suite A052472 de l'OEIS.

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