Radiação de corpo negro – Wikipédia, a enciclopédia livre

A radiação de corpo negro é a radiação eletromagnética térmica dentro ou ao redor de um corpo em equilíbrio termodinâmico com seu ambiente, ou emitida por um corpo negro, um corpo hipotético opaco e não reflexivo que absorve toda a radiação eletromagnética que nele incide e emite radiação eletromagnética térmica, que é o resultado do movimento acelerado de partículas carregadas.^[1]

Em um material aquecido, a temperatura está associada à energia cinética dos átomos. Um aumento de temperatura implica em mais energia cinética fornecida para os átomos que constituem o material. Estes emitem luz a partir de partículas carregadas^[2] em movimento, gerando radiação eletromagnética.

A radiação do corpo negro tem um espectro específico e intensidade que depende apenas da temperatura do corpo, o que é assumido por uma questão de cálculos e teoria para ser uniforme e constante. Todos os corpos emitem radiação térmica, mas não necessariamente na faixa do visível, e à medida que se aumenta a temperatura a radiação é alterada.

Os cientistas do século XIX tentaram explicar as leis da radiação do corpo negro construindo um modelo da radiação eletromagnética em termos de ondas e usando a física clássica para derivar suas características. Eles, entretanto, descobriram, com muita surpresa, que as características deduzidas não estavam de acordo com as observações experimentais. De acordo com a física clássica, qualquer objeto muito quente deveria devastar a região em volta dele com suas radiações de alta frequência. Até mesmo o corpo humano, em 37 °C, deveria brilhar no escuro. Não existiria, de fato, a escuridão.^[3]

Lei de Stefan-Boltzmann[editar | editar código-fonte]

Em 1879, o físico Josef Stefan analisou o aumento do brilho de um corpo negro quando era aquecidos e descobriu que a intensidade total emitida em todos os comprimentos de onda era proporcional a quarta potência da temperatura. Esse resultado deu origem a Lei de Stefan-Boltzmann, usualmente descrita como:

${\frac {_{\mbox{potência emitida}}}{_{\mbox{área superficial}}}}=constante\times T^{4}$

Em que $T$ é a temperatura absoluta em escala Kelvin. A potência emitida é dada em Watt e a área superficial é dada em metros quadrados. O valor experimental da constante é $5,67\times 10^{-8}Wm^{-2}K^{-4}$ .^[4]

Ver também[editar | editar código-fonte]

Referências

↑ «Radiação de corpo negro» (PDF). Consultado em 11 de dezembro de 2020
↑ «A Radiação do Corpo Negro e sua Influência sobre os Estados dos Átomos» (PDF). Consultado em 11 de dezembro de 2020
↑ Atkins, Peter; Jones, Loretta (2012). Princípios de Química: Questionando a Vida Moderna e o Meio Ambiente 5 ed. Porto Alegre: Bookman. ISBN 9788540700383
↑ Atkins, Peter; Jones, Loretta (2007). Princípios de Química 3 ed. Porto Alegre: Bookman. p. 116

Bibliografia[editar | editar código-fonte]

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[1] «Radiação de corpo negro» (PDF). Consultado em 11 de dezembro de 2020

[2] «A Radiação do Corpo Negro e sua Influência sobre os Estados dos Átomos» (PDF). Consultado em 11 de dezembro de 2020

[3] Atkins, Peter; Jones, Loretta (2012). Princípios de Química: Questionando a Vida Moderna e o Meio Ambiente 5 ed. Porto Alegre: Bookman. ISBN 9788540700383

[4] Atkins, Peter; Jones, Loretta (2007). Princípios de Química 3 ed. Porto Alegre: Bookman. p. 116

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