Потенциалы Лиенара — Вихерта — Википедия

Классическая электродинамика
Электричество · Магнетизм
Электростатика Закон Кулона Теорема Гаусса Электрический дипольный момент Электрический заряд Электрическая индукция Электрическое поле Электростатический потенциал
Магнитостатика Закон Био — Савара — Лапласа Закон Ампера Магнитный момент Магнитное поле Магнитный поток Магнитная индукция
Электродинамика Векторный потенциал Диполь Потенциалы Лиенара — Вихерта Сила Лоренца Ток смещения Униполярная индукция Уравнения Максвелла Электрический ток Электродвижущая сила Электромагнитная индукция Электромагнитное излучение Электромагнитное поле
Электрическая цепь Закон Ома Законы Кирхгофа Индуктивность Радиоволновод Резонатор Электрическая ёмкость Электрическая проводимость Электрическое сопротивление Электрический импеданс
Ковариантная формулировка Тензор электромагнитного поля Тензор энергии-импульса 4-потенциал 4-ток
См. также: Портал:Физика

Потенциа́лы Лиена́ра — Ви́херта представляют собой простое лоренц-инвариантное выражение для потенциалов поля, создаваемого точечным электрическим зарядом, движущимся по заданной траектории. Они являются точным решением уравнений Максвелла в пустоте для случая одной частицы, записанным в калибровке Лоренца.

Выражения получены независимо друг от друга Альфредом-Мари Лиенаром (1898) и Эмилем Вихертом (1900).

Определение[править | править код]

Все величины в формулах для потенциалов Лиенара — Вихерта, включая скорость частицы и её радиус-вектор ${\displaystyle \mathbf {R} }$, берутся в момент времени ${\displaystyle t'}$, определяемый из уравнения

${\displaystyle c(t-t')=R.}$

${\displaystyle t'}$ также называют временем запаздывания^[en].^[1]

Потенциалы поля в начале координат даются выражениями (в системе СГС)

${\displaystyle \varphi (t)=\left.{\frac {e}{R+{\mathbf {v} \mathbf {R} \over c}}}\right|_{t=t'},}$

${\displaystyle \mathbf {A} (t)=\left.{\frac {e\mathbf {v} }{c\left(R+{\mathbf {v} \mathbf {R} \over c}\right)}}\right|_{t=t'},}$

где ${\displaystyle \mathbf {v} }$ — скорость частицы, ${\displaystyle \mathbf {R} }$ — её радиус-вектор, ${\displaystyle R=|\mathbf {R} |,}$ ${\displaystyle \varphi }$ — скалярный потенциал, ${\displaystyle \mathbf {A} }$ — векторный потенциал магнитного поля, ${\displaystyle e}$ — заряд частицы, ${\displaystyle c}$ — скорость света.

В более общем случае, когда потенциалы ищутся в произвольной точке P системы отсчёта с радиусом-вектором ${\displaystyle \mathbf {r} _{P}}$, формулы для потенциалов можно объединить в одно лоренц-инвариантное выражение для 4-потенциала:

${\displaystyle A^{\mu }=e{\frac {u^{\mu }}{R_{\nu }u^{\nu }}},\qquad R_{\lambda }R^{\lambda }=0,}$

где ${\displaystyle u^{\mu }}$ — 4-скорость частицы в момент времени ${\displaystyle t'}$, 4-вектор ${\displaystyle R^{\mu }=\left[c(t-t'),\mathbf {r} _{P}-\mathbf {r} '\right],}$ величина ${\displaystyle \mathbf {r} '}$ есть радиус-вектор частицы в момент времени ${\displaystyle t'}$.

Примечания[править | править код]

Литература[править | править код]

• Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. — Издание 7-е, исправленное. — М.: Наука, 1988. — 512 с. — («Теоретическая физика», том II). — ISBN 5-02-014420-7..
• Lienard A. M. L’Éclairage électrique 16, 5, 53, 106 (1898).
• Wiechert E. Archives néerl., 2nd series, 5, 549 (1900).